质点系

不是人船模型,走动过程中产生的力分别是“船对人的力”和“人对船的力”,明显是系统内力,外力没有因为人的走动发生改变。

质点系的功能原理是：非保守力（包括外力和内力）所做的功等于质点系的机械能的变化（包括增量或减量）。质点系动能定理由牛顿定律及质点运动推导而来，功能原理是通过质点系动能定理及保守力功的基础上延伸而来，而机械能守恒定律则是质点系的功能原理的推广。它体现了系统的功能关系，是系统的动能定理和机械能守恒定律之间的定律，实质上系统的动能定理经过进行功的分类，再变形就得到了功能原理，而功能原理在一定条件下(即外力和非保守内力做功之和为零)，就可以得到机械能守恒。

第一质点运动定理是牛顿第二定律，它是力对质点的瞬时作用，其效应是使质点产生瞬时加速度；第二是动量定理，是力对质点的时间累积作用，其效应是使质点的动量发生变化；第三是动能定理，是力对质点的空间（空间位置移动）累计作用，其效应是使质点的动能发生变化。

质点系角动量守恒的条件是对一固定点o，一个系统所受的合外力矩为零，则此质点的角动量矢量保持不变，即为一个系统角动量守恒的条件。角动量守恒定律，条件-合外力矩等于零。 质点系的角动量定理：质点系对任一固定点O的角动量对时间的微熵等于作用于该质点系的诸外力对O点的力矩的矢量和。内力不能改变质点系的整体转动情况。 对于质点，角动量定理可表述为：质点对固定点的角动量对时间的微商，等于作用于该质点上的力对该点的力矩。

质点动量定理：p=m*v (由于p=I=F*t,所以此公式可由牛二定理两边同乘以t得到) 质点动能定理：Ek=0.5*m*v*v(动能就是对动量在速度上的微分)

谈谈质点的概念 质点是物理学中为了简化问题的讨论而引进的一种理想的抽象的模型 1 质点的定义 质点是具有质量而没有大小和形状的理想物体.这就是关于质点的严格的定义.这个定义与把质点看作是具有质量的几何点在大多数情况下是一致的,但在这个定义中强调了质点仍是一个物体,因此质点并不是把质量强加在一个几何点上,质点将具有物体的某些共性.质点也不是物体上的代表点,把一个物体视为一个质点就是把物体的质量及其他某些属性视为集中在一点（通常是质心）.如果把质点看作是具有质量的几何点,则描述质点的最基本的物理量只有位置与质量.通常位置是随时间而变化的,质量也可能随时间而变化,若知道了这些变化关系,则可以推出质点的速度、加速度、动量、引力势能及动能等.注意到质点也是一个物体,则它也可能具有电量、磁矩、自旋角动量等物理量.例如,当我们研究地球相对于太阳中心的总角动量时,如果相对于地球质心的自旋角动量已经知道,则可把地球视为一个具有自旋角动量的质点,求出被视为质点的地球相对于太阳中心的轨道角动量后,其轨道角动量与自选角动量的矢量和就是所求的总角动量.因此我们也可以说,质点是一个物体的简化模型,它把物体上所有能够集中表示物体特性的物理量都集中在一个点上. 2 质点与物体在物理学研究中的关系 质点是物理学中为了简化问题的讨论而引进的一种理想的抽象的模型.实际的质点是不存在的.引入这种模型也可以说是一种近似方法,如果根据这种模型进行计算时的误差为零或误差很小,则这种模型是合理的；如果误差很大或者根本无法解决问题,则是不合例的.当一个物体不能视为一个质点时,仍有可能视为有两个或多个质点所构成的质点组.

比如说一个乒乓球是一个质点,一堆乒乓球组成一个质点系,而质点系只有一个质点的运动方向,质点系是所有质点运动的矢量和,明白了把

谈谈质点的概念质点是物理学中为了简化问题的讨论而引进的一种理想的抽象的模型1质点的定义质点是具有质量而没有大小和形状的理想物体。这就是关于质点的严格的定义。这个定义与把质点看作是具有质量的几何点在大多数情况下是一致的，但在这个定义中强调了质点仍是一个物体，因此质点并不是把质量强加在一个几何点上，质点将具有物体的某些共性。质点也不是物体上的代表点，把一个物体视为一个质点就是把物体的质量及其他某些属性视为集中在一点(通常是质心)。如果把质点看作是具有质量的几何点，则描述质点的最基本的物理量只有位置与质量。通常位置是随时间而变化的，质量也可能随时间而变化，若知道了这些变化关系，则可以推出质点的速度、加速度、动量、引力势能及动能等。注意到质点也是一个物体，则它也可能具有电量、磁矩、自旋角动量等物理量。例如，当我们研究地球相对于太阳中心的总角动量时，如果相对于地球质心的自旋角动量已经知道，则可把地球视为一个具有自旋角动量的质点，求出被视为质点的地球相对于太阳中心的轨道角动量后，其轨道角动量与自选角动量的矢量和就是所求的总角动量。因此我们也可以说，质点是一个物体的简化模型，它把物体上所有能够集中表示物体特性的物理量都集中在一个点上。2质点与物体在物理学研究中的关系质点是物理学中为了简化问题的讨论而引进的一种理想的抽象的模型。实际的质点是不存在的。引入这种模型也可以说是一种近似方法，如果根据这种模型进行计算时的误差为零或误差很小，则这种模型是合理的;如果误差很大或者根本无法解决问题，则是不合例的。当一个物体不能视为一个质点时，仍有可能视为有两个或多个质点所构成的质点组。

质点组动能定理 ：在静止参考系中，系统由多个质点组成，对每一质点用动能定理，然后求和后得到质点组动能定理，，即质点组动能的变化等于质点组受的外力和内力做功之和（动能定理）。也可以叫做系统动能定理，应注意：内力做功并不一定为零，只有当运动时两质点间距离保持不变（轻绳或轻杆类连接体），内力做功才为零。一般情况内力做功不为零。特例：若外力、内力都是保守力，则质点组的机械能守恒。质点系所有外力做功之和加上所有内力做功之和等于质点系总动能的改变量。和质点动能定理一样，质点系动能定理只适用于惯性系，因为外力对质点系做功与参照系选择有关，而内力做功却与选择的参照系无关，因为力总是成对出现的，对作用力和反作用力（内力）所做功代数和取决于相对位移，而相对位移与选择的参照系无关。扩展资料质点系所有外力做功之和加上所有内力做功之和等于质点系总动能的改变量。和质点动能定理一样，质点系动能定理只适用于惯性系，因为外力对质点系做功与参照系选择有关，而内力做功却与选择的参照系无关，因为力总是成对出现的，一对作用力和反作用力（内力）所做功代数和取决于相对位移，而相对位移与选择的参照系无关。动能定理的内容：所有外力对物体做功，（也叫做合外力的功）等于物体的动能的变化。牛顿第二定律只适用于宏观低速的情况，因为在相对论中F=ma是不成立的，质量随速度改变。而动量定理可适用于世界上任何情况。物体由于运动而具有的能量. 用Ek表示。表达式：动能是标量 也是状态量。单位：焦耳(J) 1kg·m²/s²= 1J。动能定理内容:合外力做的功等于物体动能的变化。表达式：适用范围：恒力做功、变力做功、分段做功、全程做功等均可适用。

质点的动量定理与质点系的动量定理之间没有什么本质的区别。都是外力的冲量等于系统动量的变化量。区别在于，质点动量定理是没有内力的，而质点系有内力，但是内力的合冲量为零。

质点系角动量守恒的条件是对一固定点o，一个系统所受的合外力矩为零，则此质点的角动量矢量保持不变，即为一个系统角动量守恒的条件。角动量守恒定律，条件-合外力矩等于零。质点系的角动量定理：质点系对任一固定点O的角动量对时间的微熵等于作用于该质点系的诸外力对O点的力矩的矢量和。内力不能改变质点系的整体转动情况。对于质点，角动量定理可表述为：质点对固定点的角动量对时间的微商，等于作用于该质点上的力对该点的力矩。

质点系动能定理如下：在静止参考系中，系统由多个质点组成，对每一质点用动能定理，然后求和后得到质点组动能定理，即质点组动能的变化等于质点组受的外力和内力做功之和（动毁埋段能定理）。也可以叫做系统动能定理，应注液岩意：内力做功并不一定为零，只有当运动时纤誉两质点间距离保持不变（轻绳或轻杆类连接体），内力做功才为零。一般情况内力做功不为零。特例：只有保守内力做功，质点组的机械能才守恒。质点系所有外力做功之和加上所有内力做功之和等于质点系总动能的改变量。和质点动能定理一样，质点系动能定理只适用于惯性系，因为外力对质点系做功与参照系选择有关，而内力做功却与选择的参照系无关，因为力总是成对出现的，对作用力和反作用力（内力）所做功代数和取决于相对位移，而相对位移与选择的参照系无关。对于轻绳或轻杆，可以认为不可伸长，所以在运动过程中可认为相互作用的内力对系统做功的代数和为零，为类连接体的共同点，沿杆或绳的方向的速度大小相等，沿杆和绳的方向的相互作用力大小相等，但各个质点的速度大小不一定相等，各质点运动的位移的大小不一定相等。在用质点组动能定理解题时，得分清系统内力和系统外力。

包含两个或两个以上互相有联系的的质点组成的力学系统叫做质点系（或质点组）。

风格的的

对于质点，角动量定理可表述为：质点对固定点的角动量对时间的微商，等于作用于该质点上的力对该点的力矩。对于质点系，由于其内各质点间相互作用的内力服从牛顿第三定律，因而质点系的内力对任一点的主矩为零。利用内力的这一特性，即可导出质点系的角动量定理：质点系对任一固定点O的角动量对时间的微商等于作用于该质点系的诸外力对O点的力矩的矢量和。即，式中 ri、 mi和 vi分别为质点系中第 m个质点关于O点的矢径、质量和速度矢量。这一定理中的 O点必须固定。在一般情况下，对于动点，这个定理不成立；但质点系的质心例外，关于质心的角动量定理为：质点系对于质心C的角动量为，它对时间的微商等于作用在质点系的外力系对质心C的主矩 Mσ,即式中 r媴为质点系中第 i个质点对质心的矢径。应用由此可见，描述质点系整体转动特性的角动量只与作用于质点系的外力有关，内力不能改变质点系的整体转动情况。动量矩定理可用来解决质点系动力学中与转动有关的问题。一般情况下，对于O点是动点的，这个定理不成立，但O点是质点系的质心时例外。

用柯尼希定理，系统总动能为质心的动能与质点相对质心动能之和。以下资料摘自百度百科：柯尼希定理（Konig"s theorem）是质点系运动学中的一个基本定理。其文字表述是：质点系的总动能等于全部质量集中在质心时质心的动能，加上各质点相对于质心平动坐标系运动所具有的动能。数学表述为：T = 1/2 (∑Mi) * Vc^2 + 1/2 ∑(Mi * Vi^2) //小写字母为下标，如Mi中，i为M的下标式中：T为质点系的总动能，Mi为质点系各质点（编号为i的质点）的质量，Vc为质心速度，Vi为各质点相对质心的速度。柯尼希定理表明，质点组的动能，等于假想质心所具有的动能和各个质点对质心动能之和

质点系的动量定理介绍如下：一、概述1、质点系的动量定理简介：动力学的普遍定理之一。内容为物体动量的增量等于它所受合外力的冲量即Ft=mΔv，即所有外力的冲量的矢量和。2、定义为：如果一个系统不受外力或所受外力的矢量和为零，那么这个系统的总动量保持不变，这个结论叫做动量守恒定律。3、动量守恒定律是自然界中最重要最普遍的守恒定律之一，它既适用于宏观物体，也适用于微观粒子；既适用于低速运动物体，也适用于高速运动物体。它是一个由实验观测总结的规律，也可用牛顿第二定律和运动学公式推导出来。二、拓展1、动量定理常见表达式（1）F△t=m△v=mv末-mv初（2）I=△p=p末-p初2、适用条件（1）在牛顿力学适用的条件下才可适用动量定理，即动量定理仅适用于宏观低速的研究对象。对于微观粒子和以光速运动的物体，动量定理不再适用。（2）只适用于惯性参考系，若对于非惯性参考系，必须加上惯性力的冲量。且v1，v2必须相对于同一惯性系。3、说明（1）动量定理公式中的F是研究对象所受的包括重力在内的所有外力的合力。它可以是恒力，也可以是变力。当合外力为变力时，F是合外力对作用时间的平均值。p为物体初动量，p′为物体末动量，t为合外力的作用时间。（2）FΔt=mΔv是矢量式。在应用动量定理时，应该遵循矢量运算的平行四边形法则，也可以采用正交分解法，把矢量运算转化为标量运算。

作用于系统的合外力的冲量等于系统动量的增量，这就是质点系的动量定理。对于质点，角动量定理可表述为：质点对固定点的角动量对时间的微商，等于作用于该质点上的力对该点的力矩。对于质点系，由于其内各质点间相互作用的内力服从牛顿第三定律，因而质点系的内力对任一点的主矩为零。利用内力的这一特性，即可导出质点系的角动量定理：质点系对任一固定点O的角动量对时间的微商等于作用于该质点系的诸外力对O点的力矩的矢量和。

电场为保守场，其做功同样可以转换为动能，你的这个公式包括电场力。